Der elektromagnetische Viererimpuls

der Energietheorie

Aus der Analogie zur Impulstheorie schreiben wir für den Viererfeldimpuls der Energietheorie:

$$\fbox {$\rule[-4mm]{0cm}{1cm}-\hbar \Big( \displaystyle\frac {\pa... ... e \ ( \ \displaystyle\frac {\varphi^+}{c}\ \ , \ \ i\vec{a^-} \ ) \ \quad \ $}$$ (5.17)

Analog zu IT schreiben wir:

$$\fbox {$\rule[-4mm]{0cm}{1cm}-\hbar \partial^k \ = \ e \ a^j\ \quad : \quad r \leq K^{-1} \quad \ $}$$ (5.18)

Hier haben wir bereits den Faktor ( $$\frac {1}{\varepsilon_0}$$) in den Vierervektor integriert. Für das Viererimplus des Kernbreiches in der ET ($r<K^{-1}$) finden wir:

$$\fbox {$\rule[-4mm]{0cm}{1cm}-\hbar \Big( \displaystyle\frac {\pa... ...style\frac {\widehat{\varphi}^+}{c}\ \ , \ \ i\widehat{\vec{a}}^-\ ) \quad \ $}$$ (5.19)